Огрубление масштаба неоднородности проявляется в аномальной кристаллооптике (Пунин, 1989) и легко распознается. При достижении же нижних границ устойчивости явления ОС именно корректный выбор оптических компонентов становится затруднительным. Неудовлетворительное соответствие предсказаниям любых моделей ОС наблюдается в таких однофазных ЛГК, как политипы 1Т и 2М волластонита, политипы 1М и 2О пенквилксита, клино- и ортоэнстатит, каолинит и диккит. В то же время, в значительном числе однофазных систем ОС устойчиво проявляется, и применение ее моделей ведет к точным и полезным результатам, например - субмикроскопические двойники полевых шпатов (Марфунин, 1962), политипы слюд, ферроцианида калия (Штукенберг, Пунин, 2004). Каковы различия в строении тех ЛГК, одни из которых проявляют оптическую аддитивность, а другие - нет, при сходных масштабах неоднородности? Малая толщина ламелей является необходимым условием таких нарушений, но недостаточным. Анализируя особенности однофазных ЛГК, в отношении которых модели ОС <хорошо работают>, замечаем, что операции симметрии, связывающие их оптические компоненты, суть простые вращения или отражения. Симметрические же операции выше названных однофазных ЛГК с нарушениями ОС являются операциями с трансляционными компонентами. Наличие сдвиговых компонент в симметрических операциях таких OD-систем приводит к появлению на границе слоев участков, сопоставимых с ними по объему и содержащих при этом резко отличные от имеющихся в исходных компонентах атомные конфигурации. Вклад оптических параметров таких фрагментов в результирующие параметры ЛГК существен, но он не может быть предугадан из свойств исходных компонентов: система фактически перестает быть однофазной (Шкурский, 2007₁). По итогам главы сформулировано четвертое защищаемой положение.